Étude des Modes de Résonance dans une Cavité

Contexte : Les cavités résonnantesStructure conductrice creuse qui confine les ondes électromagnétiques. Seules certaines fréquences, dites de résonance, peuvent s'y maintenir sous forme d'ondes stationnaires..

En électromagnétisme, une cavité résonnante est un composant fondamental qui agit comme un résonateur pour les ondes électromagnétiques, généralement les micro-ondes. Elle permet de stocker de l'énergie en créant une onde stationnaire à des fréquences spécifiques, appelées fréquences de résonance. Ces dispositifs sont essentiels dans de nombreuses applications de haute technologie, telles que les filtres de fréquence, les oscillateurs, les klystrons ou les magnétrons (utilisés dans les radars et les fours à micro-ondes), et même les accélérateurs de particules. Cet exercice vise à déterminer les caractéristiques de résonance d'une cavité rectangulaire simple remplie d'air.

Remarque Pédagogique : Cet exercice vous permettra d'appliquer directement les équations de Maxwell et les conditions aux limites pour résoudre un problème physique concret. Vous apprendrez à caractériser les modes propres d'une structure et à calculer leurs fréquences de résonance, une compétence clé en ingénierie des hyperfréquences.

Objectifs Pédagogiques

Comprendre le concept de modes propres (TE/TM)Configurations spécifiques du champ électromagnétique pouvant exister durablement dans une cavité. TE : Transverse Électrique (champ E perpendiculaire à la direction de propagation). TM : Transverse Magnétique (champ H perpendiculaire). dans une cavité.
Savoir appliquer les conditions aux limites pour les champs électrique et magnétique sur les parois d'un conducteur parfait.
Calculer les fréquences de résonance pour une cavité rectangulaire.
Identifier le mode dominantLe mode de résonance ayant la plus basse fréquence non nulle. C'est souvent le mode le plus facile à exciter dans la cavité. et les modes dégénérésDeux ou plusieurs modes de résonance distincts (avec des indices m, n, p différents) qui partagent exactement la même fréquence de résonance..

Données de l'étude

On considère une cavité résonnante rectangulaire, aux parois parfaitement conductrices, de dimensions internes \(a\), \(b\) et \(d\) le long des axes x, y et z respectivement. La cavité est remplie d'air, que l'on assimilera au vide.

Schéma de la Cavité

Cavité Rectangulaire et son Système de Coordonnées

Paramètre	Symbole	Valeur
Dimension en x	\(a\)	\(4 \text{ cm}\)
Dimension en y	\(b\)	\(3 \text{ cm}\)
Dimension en z	\(d\)	\(4 \text{ cm}\)
Permittivité du vide	\(\epsilon_0\)	\(8.854 \times 10^{-12} \text{ F/m}\)
Perméabilité du vide	\(\mu_0\)	\(4\pi \times 10^{-7} \text{ H/m}\)

Questions à traiter

Rappeler les conditions aux limites pour la composante tangentielle du champ électrique sur les parois d'un conducteur parfait.
Établir l'expression générale de la fréquence de résonanceFréquence discrète à laquelle une cavité peut entretenir une onde stationnaire avec une amplitude maximale pour une excitation donnée. \(f_{mnp}\) pour les modes \(TE_{mnp}\) et \(TM_{mnp}\) dans la cavité, en fonction de ses dimensions \(a, b, d\) et de la vitesse de la lumière \(c\).
Calculer la fréquence de résonance du mode dominant.
Calculer les fréquences des deux premiers modes supérieurs. Identifier les éventuels modes dégénérés parmi les trois premières fréquences.
Si la cavité est maintenant remplie d'un diélectrique sans perte de permittivité relative \(\epsilon_r = 4\), quelle est la nouvelle fréquence du mode dominant ?

Les bases sur les Cavités Résonnantes

Les champs électromagnétiques à l'intérieur d'une cavité sans source doivent satisfaire l'équation d'onde, qui dérive des équations de Maxwell. Les parois conductrices imposent des conditions aux limites strictes qui ne permettent l'existence d'ondes stationnaires qu'à des fréquences discrètes, appelées fréquences de résonance.

1. Conditions aux limites sur un Conducteur Parfait (PEC)
Sur la surface d'un conducteur parfait, il ne peut y avoir de composante tangentielle du champ électrique, car cela créerait un courant de surface infini. De plus, la composante normale du champ magnétique doit être nulle. \[ \vec{n} \times \vec{E} = \vec{0} \quad (\text{soit } E_{\text{tan}} = 0) \] \[ \vec{n} \cdot \vec{B} = 0 \quad (\text{soit } B_{\text{norm}} = 0) \]

2. Fréquences de Résonance d'une Cavité Rectangulaire
La résolution de l'équation d'onde avec les conditions aux limites mène à une expression générale pour les fréquences de résonance. Chaque fréquence est associée à un mode, identifié par trois indices entiers (m, n, p) qui correspondent au nombre de demi-longueurs d'onde le long des axes x, y, et z. \[ f_{mnp} = \frac{1}{2\pi\sqrt{\mu\epsilon}}\sqrt{\left(\frac{m\pi}{a}\right)^2 + \left(\frac{n\pi}{b}\right)^2 + \left(\frac{p\pi}{d}\right)^2} \] Pour le vide (\(\epsilon = \epsilon_0, \mu = \mu_0\)), on a \(c = 1/\sqrt{\mu_0\epsilon_0}\), donc la formule devient : \[ f_{mnp} = \frac{c}{2}\sqrt{\left(\frac{m}{a}\right)^2 + \left(\frac{n}{b}\right)^2 + \left(\frac{p}{d}\right)^2} \]

Correction : Étude des Modes de Résonance dans une Cavité Rectangulaire

Question 1 : Conditions aux limites pour le champ électrique

Principe (le concept physique)

Les parois de la cavité sont supposées être des conducteurs électriques parfaits. Dans un tel matériau, les charges électriques sont libres de se déplacer sans résistance. Si une composante tangentielle du champ électrique existait à la surface, elle exercerait une force sur ces charges, créant un courant de surface qui se réorganiserait instantanément pour annuler ce champ tangentiel.

Mini-Cours (approfondissement théorique)

La condition \(E_{\text{tan}} = 0\) est une conséquence directe des équations de Maxwell à l'interface entre deux milieux. Elle impose que les lignes de champ électrique doivent arriver perpendiculairement à la surface conductrice. C'est cette contrainte, appliquée sur les six parois de la cavité, qui "quantifie" les solutions possibles pour les champs et ne permet que des modes et fréquences discrets.

Formule(s) (l'outil mathématique)

Condition vectorielle

\vec{n} \times \vec{E}|_{\text{surface}} = \vec{0}

Hypothèses (le cadre du calcul)

Les parois de la cavité sont considérées comme des Conducteurs Électriques Parfaits (CEP), leur conductivité est donc infinie (\(\sigma \to \infty\)).
L'épaisseur des parois est nulle.

Schéma (Avant les calculs)

Champ Électrique à la surface d'un conducteur

Réflexions (l'interprétation du résultat)

Cette condition est cruciale. Elle contraint la forme des ondes qui peuvent exister dans la cavité, les forçant à avoir des nœuds de champ électrique tangentiel sur toutes les parois, ce qui mène directement à la quantification des fréquences de résonance.

Points de vigilance (les erreurs à éviter)

Ne pas confondre la composante tangentielle (qui est nulle) avec la composante normale du champ E (qui n'est pas nulle et est liée à la densité de charge de surface \(\rho_s\) par \(E_{\text{normal}} = \rho_s / \epsilon_0\)).

Résultat Final (la conclusion chiffrée)

Sur les parois d'un conducteur parfait, la composante tangentielle du champ électrique est nulle : \(E_{\text{tan}} = 0\).

Question 2 : Expression générale de la fréquence de résonance

Principe (le concept physique)

La fréquence de résonance correspond à une solution non triviale des équations de Maxwell (une onde stationnaire) qui respecte les conditions aux limites sur toutes les parois. La forme de l'onde stationnaire est une superposition d'ondes planes se propageant et se réfléchissant. L'interférence constructive ne se produit que lorsque les dimensions de la cavité sont des multiples entiers d'une demi-longueur d'onde projetée sur chaque axe.

Mini-Cours (approfondissement théorique)

En résolvant l'équation d'onde de Helmholtz (\(\nabla^2\vec{E} + k^2\vec{E} = 0\)) par la méthode de séparation des variables et en appliquant les conditions aux limites, on trouve que le nombre d'onde \(k\) ne peut prendre que des valeurs discrètes \(k_{mnp}\). La fréquence de résonance est directement liée à ce nombre d'onde par la relation \(f = \frac{k v}{2\pi}\), où \(v\) est la vitesse de l'onde dans le milieu.

Formule(s) (l'outil mathématique)

Formule générale de la fréquence de résonance

f_{mnp} = \frac{c}{2}\sqrt{\left(\frac{m}{a}\right)^2 + \left(\frac{n}{b}\right)^2 + \left(\frac{p}{d}\right)^2}

Hypothèses (le cadre du calcul)

La cavité est rectangulaire.
Les parois sont parfaitement conductrices.
Le milieu de remplissage est le vide (ou un diélectrique parfait, sans pertes).

Donnée(s) (les chiffres d'entrée)

Paramètre	Symbole	Description
Dimension en x	\(a\)	Longueur de la cavité
Dimension en y	\(b\)	Largeur de la cavité
Dimension en z	\(d\)	Hauteur de la cavité
Vitesse de la lumière	\(c\)	Vitesse de propagation dans le vide

Schéma (Avant les calculs)

Cavité Rectangulaire et ses Dimensions

Réflexions (l'interprétation du résultat)

Cette formule est centrale pour l'étude des cavités rectangulaires. Elle montre comment la géométrie (\(a, b, d\)) et le milieu de remplissage (via \(c\)) déterminent l'ensemble du spectre des fréquences de résonance. Chaque triplet (\(m, n, p\)) définit un mode de résonance unique avec sa propre structure de champ.

Points de vigilance (les erreurs à éviter)

Ne pas oublier le facteur \(c/2\). Une erreur commune est d'omettre le '2' au dénominateur. Il provient du fait que les indices m, n, p comptent le nombre de DEMI-longueurs d'onde le long de chaque axe.

Résultat Final (la conclusion chiffrée)

L'expression de la fréquence de résonance pour le mode (m, n, p) dans une cavité rectangulaire remplie de vide est : \( f_{mnp} = \frac{c}{2}\sqrt{\left(\frac{m}{a}\right)^2 + \left(\frac{n}{b}\right)^2 + \left(\frac{p}{d}\right)^2} \).

Question 3 : Calcul du mode dominant

Principe (le concept physique)

Le mode dominant est celui qui peut exister à la plus basse fréquence. Physiquement, c'est le mode qui nécessite le moins d'énergie pour être excité. Il correspond à l'onde stationnaire ayant la plus grande longueur d'onde possible pouvant être confinée par la cavité.

Mini-Cours (approfondissement théorique)

L'identification du mode dominant se fait en testant les combinaisons d'indices (m, n, p) les plus faibles possibles qui respectent les règles d'existence des modes. Pour les modes TE (Transverse Électrique), au plus un indice peut être nul. Pour les modes TM (Transverse Magnétique), aucun indice associé à une direction transverse ne peut être nul (ici m et n si p est la direction de propagation).

Remarque Pédagogique (le conseil du professeur)

Pour trouver le mode dominant, ne testez pas les indices au hasard. La fréquence est minimisée quand le terme \((m/a)^2 + (n/b)^2 + (p/d)^2\) est minimal. Puisque les dimensions a, b, d sont aux dénominateurs, commencez par donner la valeur d'indice la plus faible (0 ou 1) à la plus grande dimension pour minimiser sa contribution.

Formule(s) (l'outil mathématique)

Formule de la fréquence de résonance

f_{mnp} = \frac{c}{2}\sqrt{\left(\frac{m}{a}\right)^2 + \left(\frac{n}{b}\right)^2 + \left(\frac{p}{d}\right)^2}

Hypothèses (le cadre du calcul)

La cavité est sans perte et remplie de vide.
Le mode (0,0,0) est une solution mathématique mais ne représente pas une onde (fréquence nulle).
Un mode ne peut pas avoir deux indices nuls (sinon il serait unidimensionnel et ne pourrait pas être confiné).

Donnée(s) (les chiffres d'entrée)

Paramètre	Symbole	Valeur	Unité
Dimension a	\(a\)	0.04	m
Dimension b	\(b\)	0.03	m
Dimension d	\(d\)	0.04	m
Vitesse de la lumière	\(c\)	\(3 \times 10^8\)	m/s

Astuces (Pour aller plus vite)

Puisque a=d, les modes \(TE_{101}\) et \(TE_{101}\) seront identiques. Calculez la valeur de \((1/\text{dimension})^2\) pour chaque dimension: \((1/0.04)^2 = 625\), \((1/0.03)^2 \approx 1111\). La plus petite somme non nulle sera \(625+625\), correspondant à \(m=1, p=1\) et \(n=0\).

Schéma (Avant les calculs)

Cavité Rectangulaire et ses Dimensions

Calcul(s) (l'application numérique)

Calcul pour le mode \(TE_{101}\)

\begin{aligned} f_{101} &= \frac{3 \times 10^8}{2}\sqrt{\left(\frac{1}{0.04}\right)^2 + 0 + \left(\frac{1}{0.04}\right)^2} \\ &= 1.5 \times 10^8 \sqrt{2 \times (25)^2} \\ &= 1.5 \times 10^8 \times 25\sqrt{2} \\ &\approx 5.30 \times 10^9 \text{ Hz} \\ &\Rightarrow f_{101} \approx 5.30 \text{ GHz} \end{aligned}

Calcul pour le mode \(TE_{011}\)

\begin{aligned} f_{011} &= \frac{3 \times 10^8}{2}\sqrt{0 + \left(\frac{1}{0.03}\right)^2 + \left(\frac{1}{0.04}\right)^2} \\ &= 1.5 \times 10^8 \sqrt{1111.1 + 625} \\ &\approx 1.5 \times 10^8 \times 41.67 \\ &\approx 6.25 \times 10^9 \text{ Hz} \\ &\Rightarrow f_{011} \approx 6.25 \text{ GHz} \end{aligned}

Calcul pour le mode \(TE_{110}\)

\begin{aligned} f_{110} &= \frac{3 \times 10^8}{2}\sqrt{\left(\frac{1}{0.04}\right)^2 + \left(\frac{1}{0.03}\right)^2 + 0} \\ &= 1.5 \times 10^8 \sqrt{625 + 1111.1} \\ &\approx 1.5 \times 10^8 \times 41.67 \\ &\approx 6.25 \times 10^9 \text{ Hz} \\ &\Rightarrow f_{110} \approx 6.25 \text{ GHz} \end{aligned}

Schéma (Après les calculs)

Structure des champs pour le mode dominant \(TE_{101}\)

Réflexions (l'interprétation du résultat)

Le résultat de 5.30 GHz signifie que la cavité entrera en résonance et stockera efficacement de l'énergie si elle est excitée par une onde à cette fréquence. C'est la fréquence la plus "facile" à établir dans cette structure.

Points de vigilance (les erreurs à éviter)

Ne pas oublier de bien convertir toutes les dimensions en mètres avant le calcul. Une erreur d'unité est très fréquente. De plus, ne pas oublier la règle : pour les modes TE, au plus un des indices peut être nul, tandis que pour les modes TM, m et n doivent être non-nuls (ici, \(p \ge 0\)).

Points à retenir (permettre a l'apprenant de maitriser la question)

Le mode dominant a la plus basse fréquence non nulle.
Il faut tester les combinaisons d'indices (m,n,p) les plus faibles.
Le résultat dépend fortement de la plus grande dimension de la cavité.

Le saviez-vous ? (la culture de l'ingénieur)

Le four à micro-ondes domestique utilise un magnétron, qui est une forme de cavité résonnante, pour générer des ondes à environ 2.45 GHz. La taille de la cavité du magnétron est précisément conçue pour résonner à cette fréquence.

FAQ (pour lever les doutes)

Résultat Final (la conclusion chiffrée)

La plus basse fréquence est de \(5.30 \text{ GHz}\), correspondant au mode \(TE_{101}\). C'est donc le mode dominant.

A vous de jouer (pour verifier la comprehension de l'etudiant parrapport a la question)

Si la dimension b était la plus grande (ex: a=2, b=5, d=3), quel mode serait probablement le dominant ?

(Réponse : Probablement \(TE_{011}\), car il met l'indice 1 sur la plus grande dimension (b) et l'indice 1 sur la seconde plus grande (d), tout en mettant 0 sur la plus petite (a). Il faudrait vérifier par le calcul).

Question 4 : Modes supérieurs et dégénérescence

Principe (le concept physique)

Les modes supérieurs sont tous les modes ayant une fréquence de résonance plus élevée que celle du mode dominant. Il suffit de calculer les fréquences pour d'autres combinaisons d'indices (m, n, p) et de les classer par ordre croissant. Des modes sont dits "dégénérés" s'ils correspondent à des structures de champ différentes (indices m,n,p différents) mais possèdent la même fréquence de résonance.

Mini-Cours (approfondissement théorique)

La dégénérescence est souvent liée à la symétrie de la cavité. Par exemple, dans une cavité cubique (a=b=d), les modes \(TE_{110}\), \(TE_{101}\) et \(TE_{011}\) auront la même fréquence. Dans notre cas avec a=d, on peut s'attendre à une dégénérescence entre les modes qui échangent les indices m et p, comme \(TE_{mnp}\) et \(TE_{pnm}\).

Remarque Pédagogique (le conseil du professeur)

Pour trouver les modes supérieurs de manière systématique, calculez les fréquences pour toutes les combinaisons d'indices (m, n, p) où la somme \(m+n+p\) augmente progressivement (ex: somme=2 -> (1,1,0), (1,0,1), (0,1,1), (2,0,0)... puis somme=3, etc.). Classez ensuite les résultats.

Normes (la référence réglementaire)

Non applicable.

Formule(s) (l'outil mathématique)

Formule de la fréquence de résonance

f_{mnp} = \frac{c}{2}\sqrt{\left(\frac{m}{a}\right)^2 + \left(\frac{n}{b}\right)^2 + \left(\frac{p}{d}\right)^2}

Hypothèses (le cadre du calcul)

Les mêmes que pour la question 3.

Donnée(s) (les chiffres d'entrée)

Paramètre	Symbole	Valeur	Unité
Dimension a	\(a\)	0.04	m
Dimension b	\(b\)	0.03	m
Dimension d	\(d\)	0.04	m
Vitesse de la lumière	\(c\)	\(3 \times 10^8\)	m/s

Astuces (Pour aller plus vite)

Puisque a=d, on sait que \(f_{mnp} = f_{pnm}\). Si m et p sont différents, on aura une dégénérescence. Cherchez des paires d'indices (m,p) qui donnent la même somme de carrés que d'autres paires. Dans le cas \(TE_{011}\) vs \(TE_{110}\), la dégénérescence est une coïncidence due au rapport particulier entre b et les autres dimensions.

Schéma (Avant les calculs)

Cavité Rectangulaire et ses Dimensions

Calcul(s) (l'application numérique)

Calcul pour le mode \(TM_{111}\)

\begin{aligned} f_{111} &= \frac{3 \times 10^8}{2}\sqrt{\left(\frac{1}{0.04}\right)^2 + \left(\frac{1}{0.03}\right)^2 + \left(\frac{1}{0.04}\right)^2} \\ &= 1.5 \times 10^8 \sqrt{625 + 1111.1 + 625} \\ &= 1.5 \times 10^8 \sqrt{2361.1} \\ &\approx 7.29 \times 10^9 \text{ Hz} \\ &\Rightarrow f_{111} \approx 7.29 \text{ GHz} \end{aligned}

Le classement des premières fréquences est donc :

\(f_{101} \approx 5.30 \text{ GHz}\)
\(f_{011} = f_{110} \approx 6.25 \text{ GHz}\)
\(f_{111} \approx 7.29 \text{ GHz}\)

Schéma (Après les calculs)

Spectre des premiers modes de la cavité

Réflexions (l'interprétation du résultat)

La dégénérescence entre les modes \(TE_{011}\) et \(TE_{110}\) est confirmée. Cela signifie que si l'on excite la cavité à 6.25 GHz, on peut potentiellement établir une superposition de ces deux structures de champ, ce qui peut être désirable ou non selon l'application.

Points de vigilance (les erreurs à éviter)

Une erreur courante est d'oublier de tester une combinaison d'indices pertinente et de "manquer" un mode, ce qui fausse l'ordre des modes supérieurs. Soyez systématique dans votre exploration des triplets (m, n, p).

Points à retenir (permettre a l'apprenant de maitriser la question)

Les modes supérieurs sont ceux dont la fréquence est plus élevée que le mode dominant.
La dégénérescence a lieu quand des modes distincts (indices différents) ont la même fréquence.
La symétrie géométrique est une cause fréquente de dégénérescence.

Le saviez-vous ? (la culture de l'ingénieur)

Dans certaines applications comme les filtres, la dégénérescence est indésirable et peut être "levée" (c'est-à-dire que les fréquences sont séparées) en introduisant une petite perturbation géométrique dans la cavité, comme une vis de réglage, qui brise la symétrie.

FAQ (pour lever les doutes)

Résultat Final (la conclusion chiffrée)

Les deux premières fréquences supérieures sont \(6.25 \text{ GHz}\) et \(7.29 \text{ GHz}\). Les modes \(TE_{011}\) et \(TE_{110}\) sont dégénérés à la fréquence de \(6.25 \text{ GHz}\).

A vous de jouer (pour verifier la comprehension de l'etudiant parrapport a la question)

Dans une cavité cubique (a=b=d), quels sont les trois premiers modes et sont-ils dégénérés ?

(Réponse : \(TE_{110}\), \(TE_{101}\), \(TE_{011}\). Ils sont tous les trois dégénérés).

Question 5 : Effet d'un diélectrique

Principe (le concept physique)

L'introduction d'un matériau diélectrique dans la cavité modifie la vitesse de propagation de l'onde. Un diélectrique a une permittivité \(\epsilon = \epsilon_r \epsilon_0\) supérieure à celle du vide. Comme la vitesse de l'onde est \(v = 1/\sqrt{\mu\epsilon}\), une augmentation de \(\epsilon\) ralentit l'onde. Puisque la longueur d'onde du mode est fixée par la géométrie, la fréquence (\(f=v/\lambda\)) doit diminuer.

Mini-Cours (approfondissement théorique)

La permittivité relative \(\epsilon_r\) (aussi appelée constante diélectrique) est un nombre sans dimension qui indique combien de fois un matériau peut stocker plus d'énergie électrique que le vide pour un même champ électrique. Le ralentissement de l'onde est proportionnel à l'indice de réfraction \(n = \sqrt{\epsilon_r\mu_r}\). Pour les matériaux non magnétiques, \(\mu_r \approx 1\), donc \(n \approx \sqrt{\epsilon_r}\).

Remarque Pédagogique (le conseil du professeur)

Imaginez que le diélectrique "alourdit" l'espace pour l'onde électromagnétique. Tout comme une corde plus lourde vibre plus lentement pour une même tension, l'onde dans la cavité résonne à une fréquence plus basse.

Normes (la référence réglementaire)

Non applicable.

Formule(s) (l'outil mathématique)

Relation de la fréquence avec diélectrique

f'_{\text{mnp}} = \frac{f_{\text{mnp}}}{\sqrt{\epsilon_r}}

Hypothèses (le cadre du calcul)

Le diélectrique remplit entièrement et uniformément la cavité.
Le diélectrique est supposé sans pertes (sa permittivité est un nombre réel).
Le matériau est non magnétique (\(\mu_r = 1\)).

Donnée(s) (les chiffres d'entrée)

Paramètre	Symbole	Valeur
Fréquence du mode dominant (dans le vide)	\(f_{101}\)	\(5.30 \text{ GHz}\)
Permittivité relative	\(\epsilon_r\)	4

Astuces (Pour aller plus vite)

Pour \(\epsilon_r = 4\), la racine carrée est simplement 2. La nouvelle fréquence sera donc exactement la moitié de l'ancienne. C'est un cas fréquent dans les exercices.

Schéma (Avant les calculs)

Cavité Remplie d'un Diélectrique

Calcul(s) (l'application numérique)

Calcul de la nouvelle fréquence

\begin{aligned} f'_{101} &= \frac{f_{101}}{\sqrt{\epsilon_r}} \\ &= \frac{5.30 \text{ GHz}}{\sqrt{4}} \\ &= \frac{5.30 \text{ GHz}}{2} \\ &= 2.65 \text{ GHz} \end{aligned}

Schéma (Après les calculs)

Comparaison des fréquences de résonance

Réflexions (l'interprétation du résultat)

Le remplissage de la cavité par ce diélectrique a divisé par deux la fréquence du mode dominant. C'est une technique couramment utilisée en conception pour réduire la taille physique d'un résonateur pour une fréquence donnée (miniaturisation).

Points de vigilance (les erreurs à éviter)

Ne pas oublier de prendre la racine carrée de \(\epsilon_r\). Une erreur fréquente est de diviser directement par \(\epsilon_r\).

Points à retenir (permettre a l'apprenant de maitriser la question)

Un diélectrique ralentit l'onde dans la cavité.
La fréquence de résonance est inversement proportionnelle à la racine carrée de la permittivité relative.
C'est une méthode de miniaturisation des composants hyperfréquences.

Le saviez-vous ? (la culture de l'ingénieur)

Les matériaux diélectriques utilisés en hyperfréquences (comme le Téflon, l'Alumine ou des céramiques spéciales) sont choisis non seulement pour leur \(\epsilon_r\) mais aussi pour leurs très faibles pertes (faible "tan \(\delta\)"), afin de ne pas dégrader le facteur de qualité de la cavité.

FAQ (pour lever les doutes)

Résultat Final (la conclusion chiffrée)

La nouvelle fréquence du mode dominant est de \(2.65 \text{ GHz}\).

A vous de jouer (pour verifier la comprehension de l'etudiant parrapport a la question)

Quelle devrait être la permittivité relative \(\epsilon_r\) pour que la fréquence du mode dominant soit de 1 GHz ?

Indice : \( \epsilon_r = (f_{\text{ancien}} / f_{\text{nouveau}})^2 \)

Outil Interactif : Simulateur de Fréquence

Utilisez cet outil pour voir comment les dimensions de la cavité influencent la fréquence de résonance du mode dominant \(TE_{101}\). La dimension \(b\) est fixée à 3 cm.

Paramètres d'Entrée

Dimension a (cm) 4.0 cm

Dimension d (cm) 4.0 cm

Résultats Clés

Fréquence \(f_{101}\) - GHz

Longueur d'onde \(\lambda_{101}\) - cm

Glossaire

Cavité Résonnante: Structure conductrice creuse qui confine les ondes électromagnétiques. Seules certaines fréquences, dites de résonance, peuvent s'y maintenir sous forme d'ondes stationnaires.
Mode Propre (TE/TM): Configurations spécifiques du champ électromagnétique pouvant exister durablement dans une cavité. TE : Transverse Électrique (le champ électrique est entièrement perpendiculaire à une direction de référence). TM : Transverse Magnétique (le champ magnétique est entièrement perpendiculaire à cette même direction).
Mode Dominant: Le mode de résonance ayant la plus basse fréquence non nulle. C'est souvent le mode le plus facile à exciter dans la cavité.
Fréquence de Résonance: Fréquence discrète à laquelle une cavité peut entretenir une onde stationnaire avec une amplitude maximale pour une excitation donnée.
Modes Dégénérés: Deux ou plusieurs modes de résonance distincts (avec des indices m, n, p différents) qui partagent exactement la même fréquence de résonance.